Еще одним и, пожалуй, наиболее эффектным проявлением корпускулярных свойств электромагнитного излучения является эффект Комптона. Заключается он в изменении частоты (т.е. энергии) фотона после “упругого столкновения” с электроном. Но прежде, чем перейти к выводу соответствующего выражения, поговорим немного об энергии и импульсе в релятивистской механике.

Выражение для импульса, собственно, остается неизменным, лишь вместо “просто” массы (иначе - массы покоя) в него входит некоторая масса , зависящая от скорости движения тела:

;

При малой скорости движения выражение для импульса переходит в “обыкновенное”, используемое в нерелятивистском приближении, масса в нем считается константой.

Несколько сложнее обстоит дело с релятивистским выражением для энергии тела. Здесь вводится понятие энергии покоя m0c2

. Собственно, это выражение остается справедливым и при движении тела, только вместо массы покоя m0записывается масса :

.

При малой скорости движения в разложении квадратного корня в знаменателе можно ограничиться первыми двумя членами:

.

Это выражение можно “прочитать” таким образом: при малых скоростях движения энергия тела представляет собой сумму энергии покоя и “обычной” нерелятивистской кинетической энергии.

Для наших целей выражение для кинетической энергии тела удобно записать иначе:

.

Действительно,

Для решения задачи о столкновении фотона и электрона необходимо записать законы сохранения:

; .

Воспользовавшись соотношением , преобразуем первое из уравнений:

; ;

;

.

С другой стороны, из закона сохранения импульса получаем:

; .

Приравняем полученные выражения для квадрата импульса электрона после столкновения и проведем несложные преобразования:

;

; .

Имеющая размерность длины величина называется Комптоновской длиной волны электрона. Мы бы не затевали этого разговора, если бы экспериментально определенное значение l

C

= 0,

00

2

4

3

нм

не совпадало с теоретическим значением l

C

.